Het meten van reflecties aan gleuven in een golfpijp en het
daaruit bepalen van interacties tussen longitudinale gleuven in
zo'n pijp
Citation for published version (APA):
Hilkemeijer, F. (1966). Het meten van reflecties aan gleuven in een golfpijp en het daaruit bepalen van interacties tussen longitudinale gleuven in zo'n pijp. Technische Hogeschool Eindhoven.
Document status and date: Gepubliceerd: 01/01/1966 Document Version:
Uitgevers PDF, ook bekend als Version of Record Please check the document version of this publication:
• A submitted manuscript is the version of the article upon submission and before peer-review. There can be important differences between the submitted version and the official published version of record. People interested in the research are advised to contact the author for the final version of the publication, or visit the DOI to the publisher's website.
• The final author version and the galley proof are versions of the publication after peer review.
• The final published version features the final layout of the paper including the volume, issue and page numbers.
Link to publication
General rights
Copyright and moral rights for the publications made accessible in the public portal are retained by the authors and/or other copyright owners and it is a condition of accessing publications that users recognise and abide by the legal requirements associated with these rights. • Users may download and print one copy of any publication from the public portal for the purpose of private study or research. • You may not further distribute the material or use it for any profit-making activity or commercial gain
• You may freely distribute the URL identifying the publication in the public portal.
If the publication is distributed under the terms of Article 25fa of the Dutch Copyright Act, indicated by the “Taverne” license above, please follow below link for the End User Agreement:
www.tue.nl/taverne
Take down policy
If you believe that this document breaches copyright please contact us at:
openaccess@tue.nl
providing details and we will investigate your claim.
AFDELING DER ELEKTROTECHNIEK
Het meten van ref1ect1ee aan gleuven ineen golfpijp en het daaruit bepa-len van 1nteracties tUBsen longitu-d1na1e gleuven in zo'n pijp.
door
r.
Hi1kemeijer
I. INLEIDlf'jG. 1
II. IMPEDANTIE EN REFLECTIECOEFFICIENT • 3
III.RET SMITH-DIAGRAM 7
IV. HET GEBRUIK VAN HET SMITH-DIAGRAM. 8
Notaties. 11
Metingen aan g1euven, waarbij beide g1euven 11 in een p1aatje zijn aangebracht.
V. MEETOPSTELLING, APPARATUUR EN MEETTECHNIEK:. 13
Meetopste11ing van het go1fpijpencircuit. 14 Omschrijving van de opste11ing in verban6 15 met de energie-propagatie.
Meettechniek. 16
Bepaling van het teken van de fase van de re- 17 flectiecoefficient in de gegeven
meetop-stelling.
Beschrijving goot en plaat van de golfpijp. 18
VI. RESULTATEN. 19
Grafieken. 20
Concluaies. 21
Bijlagen 1. Grafieken.
1. INLEIDING.
In een rechthoekige golfpijp wordt met behulp van een klystron electromagnetiecbe straling gebracht, waar-van het frequentiegebied zo gekozen ie, dat een mode, nl. de gron~ode niet wordt uitgedempt, terwijl aIle andere modes (hdgere orde modee) worden gedoofd door de golfpijp voldoende lang te nemen. Ret juiste fre-quentiegebied voor bet propageren van alleen de
grond-'~.~
mode is afhankelijk van de breedte van de pijp.
De frequentie en de breedte van de'pijpbepalen A~ (golflengte grondmode in de pijp).
Een longitudinale gleuf in een dergelijke pijp aan-gebracht zal gaan stralen. Zoln gleuf kan in theorie worden vergeleken met een parallel impedantie in een lange leiding, waarbij de golfpijp een analogon van de lange leiding ie en de impedantie in bet midden van de gleuf overeenkomt met ~e parallel impedantie in de leiding. (Ret midden van de gleuf geeft bierbij de plaats aan waar de' parallel impedantie zich in de lange leiding bevindt).
Heeft men nu een verliesvrije lange leiding met een impedantie Z aan het eind, dan kan men uitgaande van de telegraafvergelijkingen de impedantie ter plaatse van ieder willekeuttg punt z in de leiding bepalen door toepassing van een tranformatie van Z naar z. Op dezelfde manier als Yoor verliesvrije leidingen wordt gedaan kunnen nu ook impedanties aan gleuven worden getransformeerd. Hiertoe wordt gebruik ge-maakt van de te meten reflectiecoefficient van een
gleUf~~
if
zijn dezeJP en f i n een punt van delei-ding c.q. golfpijp uit •• tingen bepaald, dan is ook
de 1.~dantie Z hieruit te berekenen. De
reflectie-coetf1&1ent kan naar een ander punt getransformeerd wordeD eD verandert dan aIleen in phase.Hiertoe dient de afstand a waarover getransformeerd wordt bekend te zijn. De impedantie kan weer worden be-rekend.
\
Met behulp yan de nog nader te bespreken Smith-kaart kan ui t de reflectiecoefficient
r
de impedantie recht-etreeks worden afgelezen. Heeft men in een golfpijp twee longitudinale gleuven achter elkaar en zijn hier-van0
en {bekea4, dan kan de impedantie ter plaatee van de eerste gleuf worden bepaald. Transformatie van~over de hartafstand van de gleuven levert de impe-dantie ter plaatee van het midden van d"~rete gleu.f ale gevolg van de impedantie van de tweede gleuf. Omdat men nu twee impedanties aan de eerete gleuf heeft, die parallel staan kunnen die niet zonder meer worden opgeteld. Door een spiegeling van ~ en {(
t.o.v. de oorsprong kunnen nu onmiddellijk de conduc-tantiea worden afgelezen in het Smith-diagram en wordt de totale conductantie eenvoudig verkregen door op-tellen van de beide gevonden'parallelle conductanties. Op d~ze manier kan bij een verlangde frequentie d~ impedantie t.p.v. het referentievlak (gaande door het midden van de eerste gleuf) uit afzonderlijke aetingen aan de gleuven voor een gleuvencombinatie worden be-paald.
Directe meting in het referentievlak van de gleuven-combinatie zal nu tot een zelfde waarde van de impe-dantie moeten leiden als die bepaald uit ftlf"de"'&t'-30nderlijke gleuven gedane impedantie-metingen~
zo-lang voor deze metingen de overeenkomst tuesen de theorie van de lange leidingen en de golpijptheorie blijft bestaan.
Afwijkingen, waardoor de lange leidingen theorie geen juiste uitkomsten meer geeft. treden op wanneer de gleuyen te dicht bij elkaar komen en niet meer als onderling onafhankelijk kunnen worden beachouwd. Deze afwijkingen geven ongewenste storingen, die vermeden moeten worden. Toch wenat men de gleuven zo dicht mogelijk bij elkaar te plaa~sen.
Ret doel van het experiment is nu om te bepalen bij welke onderlinge afstaud van de gleuven de onderlinge interactie. van belang worden.
Deze interactiee kunnen van tweeerlei aard zijn:
., ,< 'J
A) Inetraling van de ene in de andere gleuf
B) Storing ten gevolge van hogere harmoniachen. De gleuven zijn met een dielectricum gevuld in de hoop de gleuven korter te kunnen maken.
De gleuven wenat men zo dicht mogelijk bij el-kaar te kunnen plaateen, teneinde gleufantennea te kunnen construeren, waarbij de onderlinge afstand der gleuven variabel is.
II. IMPEDANTIE EN REFLECTIECOEFFICIENT.
x
Z wordt de
o
noemd.
- z
Vanaf de generator S planten zich electromag-netische goven in de z-riChting voort naar een impedantie Z, waar ze gedeeltelijk worden ge-reflecteerd. De (x,y) afhankelijkheid van
E,
zowel als vaa H wordt weggelaten, zodat we voor de heengaande electrieche veldcomponent
+
schrijven E
=
A exp. j(wt-4z), verderx
E-
=
B
exp. j(wt+~z) voor de geretlecteerdex
component.
E
correspondeert metV
(spanning) in de lange leidingen theor1e en H. met i. (stroom).Verder geldt: R+
=
~
exp. j(wt-ftz)y 0
H~
= -~
exp. j (/CIt+/1z)y 0
ge-4
y
'\ w
/UMJt/see.
"--...L---:--i~--_:_:'- )l'
A
J(1
/l4.d'1-De
heengaande en geretlecteerde E- en R-compo-neaten geven opgeteld het totale electrische en sagnetische veld.E
=
ej~
(A.xp(-j~z
+ B exp(j1z) )=
x
exp(jwt)[(A-B)
exp(-j~z)
+ 2B C08ftZ)H
=
exp(jwt [A exp(-j4z) - Bexp(j~z)]!z
=
1 0
exp( jlit)[(A-B) exp( -j!z) - 2jB Sio/z] /Zo
E en H zijn hier ge.plitst in de som ...an een
x
1lopende ea st.ande goltgedeelte. Het golfbeeld
1- dus een superpos1t1e van lopende en etaande golYen.
geldt
a
tty
De phasesnelhe1d vaa de heengaande lopeDde golt
+ +
met Ex en B wordt bepaald door de ane1heid,
y
waaraee vlakken ,
"'an
gelijke phase zich yoort-plant.n. Voor '.lakken van ge11jke4 dz ~
Wt -fJ Z
=
cOllstant. "'pb II:dt
'&71=
Wet
+
T) -(1(&+A
1
)
=W1t-/z\
27T
L()T -/J
IIJ
'&
0 Dus(1
s-A
gDe amplitude yan het resulterende electrische ",e1d hee!t 8en .-x1aale .aarde A +
/BI
ala he••-en teruggaande golf i. pb••• zijn.
Daa iaWt -~z •.tJt +~z +
f -
Z.7I
e. zaax •
i \ _
ty "
, g
De'mta1male waard. va.
a.
aap11tude 1s A -/81
ea dan isWt
-fiz
.Vt+;.
+ , - (2• • I)hZ s
~ti~g
+.2nJ/~
A
~,'
.,
min IT g
Ala E .aximaal iB, dan is H minimaal.
H i = (A
4BDz·
l , terwijl als E miniaaal is,1 m n. 0 1 x
Hy ollUiJaaal ill : (A +I
BO
Z- ..De staande golfverhouding is gedefinieerd als
E
x
max.
~
.1 ...M
1 -5AB5
Ex -= ~7BI I l ; ..
7Al
min
De reflectiecoefficient is de verhouding van de transversale teruggekaatste en heengaande golven.
E; . B exp.j(~t +pz) B
IBI
r(z)
=
~E = A "(l(}t;4 ) = - exp(2jlz) =x exp.J - z
A
Aexp(2jdz + j;}
Ir(
z)1
=IABI
B 47/r(z)
=
i
exp.j(A;)z • Een ver-andering van Aain z komt dus overee§ met phase-verschuiving 4Uln r(z).D. golf~edantie ie de verhouding van de
lood-recht op elkaar etaande electrieche ~n magne-t1sch. veldcomponenten. z(z}
=
z
o 1 + r(z~ Zo 1 - r(z - fiz}r(z}
=
~
exp(2jpz}=
I~I exp(jp}exp(2j~z}.
Stel~
=
reo}. De reflectiec04fficient kan nu worden voorgesteld door een in een cirkel rond-draaiende vector terlengte/~/
in het complexe vlak, waarbij de vector eens per halve golf-lengte d. cirkel dcorloopt. Dat wil dus zeg-gen, dat de phaeev.randering per halvegolf
i
phase van de reflectiecoet-ficient neemt toe in de posi-t1.Ye z-richtiag wan de
gene-t~rator
naar debelasting~
Wordt de positieve z-richting van de belasting naar de
gene-ra'or ••
nomen, zoals bij het nog nader tebehande-1•• Saith-diagram wordt gedaan, dan moet in deze poeltle.' z-rich.ing met een phase-ataame word •• gerekend.
---III. RET SMITH-DIAGRAM.
(A) .2
+ v
in het diagram door cirkels weergegeven, wordt afgeleid. Vul Z'(z) ~ R + jX en de formu1e: Z'(z) =
i :
~~:~
2 2 jv = 1 - u -2v +22jv jv (1 - u) + v 1 + u + jX I : 1 _ u _ 2 2 1 - u2
v2 (1 - u) +v R=
R +wat als voIgt r
=
u + jv inBet Smith-diagram is een ret1ectiecoefficient diagram met een ree1e u-richting en een daar loodrecht op ataande imaginaire v-richting.
DOor de ref1ectiecoefficient is de impedantie be-paald, weergegeven door de formule Z(z)
=
Z 1 + r(z).o 1 - r( z)
Voor de berekening van Z(z) is dan nog weI Z van de
o
proefopste11ing nodig. Wanneer de ref1ectiecoefti-cieat r(z) in het Smith-diagram wordt uitgezet, dan
~ Z(z)
&an de genorma1iseerde impedantie Z (z)
=
-Z-o
hieruit worden afgelezen.Hieronder wordt atge1eid hoe de smith-kaart wordt verkregen.
Schrijt Z'(z) • R + jX. dan worden 1ijnen van
con-stante
R
enX
De eerste van deze twee 1aatete betrekkingen kan ale voIgt worden geschreven:
R 2 2 1
(u - ~1) + v = (R + 1)2 (1)
(2)
Dit zijn cirkels in het (u,v)-vlak met
middelpun-R 1
ten ( ~l' 0) en etraa1 ~1. De midde1punten van de R-cirke1s 1iggen op de u-ae en 1iggen op het interval 0 (u <1
De tweede van de betrekkingen (A) kan worden geschre. ven ala:
2 " 1 2 1 (u - 1) + (v -
X)
=
X
2Cirke1s in het (u,v)-v1ak van constanUJX hebben
1 1
IV. GEBRUIK VAN BET SMITH-DIAGRAM.
r(z) = reo) exp(2j~z)
In een minimum zijn E + x retlectiecoetCicient i6
reo) =
I~/
exp(j;)en E in tegenfase. De
x
dan reeel. Dan geldt
() -m..
4"-n}. +1)r z A A exp.j(~ , metJ .. ~ Yea
r( z)
=
I~I
exp(:j"") ..I~I
Van de generator aCgaand isB B
r(zl) •
I
exp(2J!Zl)· r(z2) =-r
exp(2j~zV
?~
-Lo.':
~.
ijLOAP
r(z2) • r(zl).xp.2j~(z2-zI)
~(z2-zl) i6 p08itiet, zodat de faseverandering yan
de generator naar de belasting ook positief is. Vaa de :belasting naar de generator moet dan de fase van de reflectiecoefficient afnemen,~o~~t dan een negatieye faseverandering van de retlectiecoetti-cient optreedt.
Stel,dat de reflectiecoefCicieat in een minimum zl bekead is, dan kan de reflectiecoefficient in eeft punt
Z
=
0 (bet referentievlak in het midden van de gleuf) --D±j p08itieve z-richting van belasting naar generator worden geYoDden uit r(o). r(zl) eXP(2j~zl =(exp(tjrJ)
exp(2j,4~)
.. -!exp(2jpzl)' w.aruit ook weer wordt afgelezen, dat een transformatie naar de belaetinr toe een positieve pbas. .erandering en .aar d. g•••rator e•• negatie-ve pbaseverander1ng geeft.I'(z) 1
n
I'(z) : 1
= -/
(z).,
Dus Yg1euf 1 = Y1 - 1
"ii".
Wanneer au reo) in bet Saith-diagra. wordt uitgezet, moet dus/r( Z1)/
=
r
ovet- 7T"gedraaid worden, waarna-t
nog over C2~~) gedraaid moet worden. Omdat men in een golfpijp met para1le11e impeda.ties te makenheeft zouden we gr.ag admittanties willen af-1ezen in bet Smith-dia-gram, aangezien de.e .a transformatie naar bet referentie.,lak kunnen worden opgete1d.
De ret1ectiecoeftic1ent,.,an de admittantie wordt een.,oud1gweg verk~,n door rCo) t.o.v. de oorsprong te spiegelen. Dit volgt uit:
( ) Z'(z) - 1 1 - I'(z)
r z
• Z'(z)
+1
=1
+ I'Cz) •, Transformatie van een admittantie Y
2 naar Y1 ' die zich een afstand a dichter bij de geaerator bevindt.
I Bekend zijn r(l) en (2) ter p1aatee
~ , ,
van II reepectieve1ijk Y2 • TraR8-oraatie van de ref1ectiecoetficient «2) geett
fCZ)
~
r(2) exp{-2j,,1a), dus moetr(2) oyer een hoek-~. /1lI
-r--
gedraaid wordea om/ (2) te kunnen 'linden eng "
.~~ d~ waarde Y2 ' ~~ admi~tantie in (0) t.g.v.
Y
2 in a. Opte1len yan Y2 en Yl geeft due de a4ait-taRtie in (0).
Wat is da admittantie veroorzaakt door twee gleuven en een karakteristieke admittantie respectie.,elijk met admittanties Y
1,
Y
2, Yo nn ter plaatee van bet reter••tievlak. Y1 en 12 zijn admittanties, die worden gezien ter p1aatse van de eerste en tweede gleuf, die beide afzonderlijk met I
o zijn afgealoten. Door .etingen .an beide gleuven afzonder11jk zijn
de admittanties bepaa1d.
Y
+Y
gleuf 1 o .
I
o
Met Ytleuf 1
=
Yl - 1 staat,nu Y~ op afstand a vaaaf gleuf 1 parallel. ( 1 2=
Ygleuf 2 + 1)atstand a
4 ITa
o~er
-r ).
g
bet Smith-diagram komt oyer-ne eirkelomtrek 2J.fin
D.ze
Y
2aoet nu over een afs!and a worden getransforaeerd oa yeO) te,,
k~~nen Yinden.
Y'(O)
=
Y
l - 1 +Y
2
Y
2 wordt weer geYonden door tra••-forma tie van (2) over
ia het Saith-diagrlml. (draaiiag van r(2)
een met een phaseYerandering van de
refleetie-eoeffieteat oYer eea afetand van een halve golfleag-tee Daarom is de omtrek behalve in graden te zijn verdeeld ook yoorzien van een eehaalverdeling in golfleagten.
a
Uitzetten van
Ag
lange de omtrek geeft de faee-draaiing van de refleetiecoeffieient over een at-stand z=
a aan._+--~:Ilr-
_ _
r
Ale r(2) van gleuf (2) be-kend ie ale !unetie van de
frequen~ie en in het
Smith-diagram is uitgezet, kan ft2) t.p.v. het midden van gleuf (1) yoor iedere
fre-,:/>
__ -!t--_ quentie worden bepaald.
,
~(2) is de refleetieeoeffieieat t.p.y. (1) t.g.Y. We willenr'(2) bij de resonantiefrequentie van gleuf (1) wete••
Procedure: Zet f'als funetie yan de frequenti. yoor gleut (2) uit. Leee f=~bij
resonanti.-f'
freque.tie yan gleu! (1) af ea zet verYolgens deze ~
uit in het Smith-diagram yan gleuf (2). /
r(z)/
wordt uit het Smithdiagram yan gleu! (2) afgelezen. Ui t /r(1.}/
en ~ is nu r(2) bij de gevraagde fre-quentie g.Yonden en kanr'(2) door traastorllatie vanr(2) over afatand z • a wordea geyonden.Op bovenver.elde manier wordt nu de ad.ittaatie. t.p.T. het'ln.dden Tan de eerste gleuf bij de reso.antiefrequentie van deze gl!euf bep.ald.
Daar. . wordt op dezelfde wijze bij de reso-Da.tiefrequentie van gleuf (2) de admittan-tie t.p.T. het midden van gleuf (1) bepaald.
lakel. notaties: gleuf (1) ; W
l - W2 - 0, waarbij W
l de afstand van de hartlijn TaD de «leuf tot de hartafstand Tan het plaatje, waar de gleuf iD ie aangebracht, Toorstelt.
ResoDantiefrequentie: f
W
1
Twee gleuvea in een plaatje: W
l - W2 - a, waarbij
a de o.derlinge afstaad Tan de middens der gleuTen
van twee gleuven bij f
w '
waar-bij de onderliage af-stand Tan de middens der Tooretelt.1""--~~
...-
+-1""'----,
Y Ww
(fW ' a) ...~. _ • l ' 2 1"'tl
I . . , . . , , " ' " admi ttantie _ _ - . _...L..- _ - 1 _~- - - -"-.!'-4I is de gleuTea a bedraagt. ~!~!~~!~_!!~_~!!~!!~l_!!!~~!J_~!!~!_~!!~!!~_~!!!~!~: !!J~_!~_!!~_E!!!!J!_!!J~_~!~~!~~~~~!·Bepaliag van de admittantie van 2 gleuven als functie Tan de onderlinge afstand van de middens der gleuven a bij f
W1 resp. f
w '
Z door middel van metingen aan beide. gleuven tegelijk in de gleuvenplaatjes aangebracht. De metingen worden eerst gedaan voor eea afstand al , waarbij 'en
/rl
gemeten worden in de buurt Tan fw •
1
De fa.e wordt als funetie van de frequentie uitgezet. Ook /~/ wordt ala funetie van de frequentie in gra.
fiek gebracht. Hieruit wordt dan een waarde TaDr;
W l
geTonden. BOTenstaande wordt herhaald voor Tereehil-leade afatanden an. De geTonden waarden van
III I
w,
De waarden Tan de fase 2pl Tan f
W worden oo~ ale fuactie Tan de afstand a in grafiet gebracht. Uit deze grafieten word •• He waarden vaalf. Toor Ter-schilleade waarden a gehaald. 1
a
Deze rf. - w.arden worden in het Smith-diagram
1
uitgezet.
De gehele procedure wordt herhaald Yoor f
W ' de
- 2
resoaaatiefrequentie van de tweede gleuf •
Ook deze
If.
-w.arden worden in het Smith-diagram2
uitgezet.
De Terschillende configuraties waaraan gemeten is, zijn:
r-.
zonder di~lectricum in de gleuTen: Wl
W
2
f-in mil. 1n mm. in mm.
5
5
07
7
02.
Ilet dielectricum in de gleuven. W l W2
a in mm. in mm. in JIlJIl.5
5
07
7
05
5
24, 21, 19, 17, 15, 13.
5
7
24. 21. 19. 17, 15. 13.
---Y. MEETOPSTELLING, APPARATUUR, EN MEETTECHNIEK.
De ••thode van meten wordt de O-methode genoemd, om.
dat de manier van meten bestaat uit het in evenwicht brengea van een onbekend, met eea bekende impedantie, die te varier en is. Waaneer nu op een voltmeter een minimum waarde wordt atgelezen, dan weten we dat beide impedantie. gelijk zijn.
De variabele impedantie is een instrument, waarmee de tase en amplitude van de geretlecteerde E-velden kunaea worden geregeld. De fase wordt geregeld met een kortsluitzuiger in het cilindervormige dee 1 van het instrument en de amplitude van de reflectie wordt geregeld met twee platen, waarvan er een draaibaar is en de Ander horizontaal is bevestigd. De platen (mica) zijn bedekt met een laagje met grote electrische weer-stand, zodat een E-component in het vlak van zo'n plaat wordt geabsorbeerd. Het instrument is een ver-lenging van de rechthoekige golfpijp, waaraan gemeten wordt en gaat geleidelijk-van rechthoekig in cilin-dervormig over. Met behulp van dit instrument kunaen
nu
flY
ea arg.~= ~van een onbekende impedantiewor-den vastgesteld en zoals bekend ka~ dan de impedantie zelf ook worden vastgesteld.
Variabele impedantie: 1. rechthoekig golfpijp-gedeelte. 2. ciliadervormig golf-pijpgedeelte.
3.
horizontale mica-plaat. 4. draaib.re micaplaat.5.
kortsluitzuiger.verticale 2 E cos
of..
Koat een electromagoetische golt .et ~ in richtiag het instrument binnen, daft wordt het E-veld in de gereflecteerde golf.
_H~~.;~tk4~t
: E
;i;'" 0( 1!.~_
J2=~.
""4.._
1t!~eJl~d.
\
V-. 64~(....:;,t.~ ~5:;.
e4~
---/
&~-,...~ j~ ....__;.G~o(m
fE
E~~f,..J \'~f~-;.,Vm·;(-~~·\ 87/~t:~
::!..
~
~NP"T ~3 ~pL."
I jt1:!) ouTPuT~
. - _ _ . ~!!!~E!!!!!!~§_!~!!_~!!..
~!!f!jf!~~!!:~~!!·'- - -_. - - -
-9 13 II. 10 Ut
8 16t
----.
rv
~ 2. Jl
if I IS' IRI AltO R 1. klystron-oscillator 2. isolator. 3. Yarlabele verzwakker.4.
a. .paaschroeYen.5.
hybrideT
6. trilholte (frequeotiemeter)7.
microYo1tmeter + X-tal.8.
microvoltmeter + X-tal.9. blok met gleuven-plaatje. 10. aangepaste bela.ting.
11.
kortsluitzuiger.12.
kortsluitzuiger. 13. X-taL14.
variabele impedaatie.14:
korts1uitzuiger vaa 14.15.
golfpijp.2!!~~!!J!!~(_!!~_~!_2E!!!!!!~I~iQ_!I[g!Qg_.,1_~t
tQI1&1t=~£2R!glll
•• ··
-~Energie van een bepaalde frequentie komt bij de
k11stron~oacillatorvia een antennetje in de pijp. Ieolator (2) zorgt er voor, dat geen energie naar het klystrbn wordt teruggezonden. Met de variabele verzwakker kan de inteneiteit worden geregeld. Een deel van de energie verdwijnt,1n, een zijtak van de golfpijp en gaat lange een trilholte naar een X-tal. De trilholte dient er toe om de frequen-tie van de oscillator te meten. De trilholte is een energie-absorberend op lengte inetelbaar cilin-drisoh golfpijpje, dat via een klein gaatje in contact ataat aet de golfpijp. Voor iedere lengte van het
pijpje wordt een bepaalde frequentie maximaal ge-abeorbeerd. Er is dan.sprake van resonantie. De aicroYoltmeter (7) geeft bij die frequentie een ainimale spanning aan. De frequentie wordt afge-lezen op een rond de pijp aangebrachte schaal. Bij de hybride T
(5)
splitst de energie zich in gelijke delen, waarvan een deel naar de variabele impedantie gaat, terwijl het andere deel afhanke-lijk van de ins telling van de schakelaar naar kort-sluitzuiger (11) gaat of Daar het blok met gleuven-plaatje (9) , afgeeloten door een aangepaste be-lasting (10), die de nog overgebleven energie grotendeels absorbeert. Reflectie van (9 en 10) en de variabele iapedantie of van (11) en de v.riabele iapedantie koat samen bij kristal (13), waar een gelijkspanning wordt opgewekt, die met behulp van de microvoltmeter wordt afgelezen.Kortsluitzuiger (la) dient er toe om bij het kris-tal de maximale energie van de gerflecteerde golveu te kunn.n krijgen.
Meettechniek.
---Zorg er •• t behu1p van de variabele verzwakker steeds voor, dat er niet te veel energie op het kristal koat. Stel (6) in op de fr~quentie, waarbij aen de impedantie weten wil.Verander de
oscillator-(requent1~ continu totdat (7) een "dip" te zien geeft.
Dan
18 de oscillator op de gewenste fre-quentie ingesteld. Zet d. 8chakelaar in stand A. Stel (12) in, zodat (8) een maximale uitslag geeft. Stel/I(/ en-fase van (14) afwisselend bij, totdat de gereflecteerde golven bij hybride T in fase aaakoaen en elkaar dan in (13) zu1len doven,d.w.z., dat (8) dan-een minimale uitslag aanwijst.Ide.al zou zijn wanueer (8) dan de nul-stand zou .angeven, maar er zijn afhankelijk van de frequentie a1tijd wel grotere
ot
kleinere storende reflectie. in./. de
golfpijp, die maken dat de aflezing van (8) min of...r
van de O-stand atwijkt./~/'
. .rdt
afgelezen .~,~erder de stand 12 van de kort.l.itzuiger (14').
D.
korts1uitzuiger wordt nu in gedachten aangebracht~ plaatee van het reterentievlak, dus in werkelijk-heid zodanig, dat de afstand van het midden van de eerst. gleut ( indien aan een plaatje gemeten wordt met meerdere gleuven) of van het midden van de gleuf
(plaatje met 'en gleu!) tot (16) gelijk is aan de~a!
stand van (11) tot (16).
Aangezien het reterentievlak bij alle metingen niet van plaats verandert blijtt (11) voor alle verdere metingen in dezeltde po~itie.
De schakelaar wordt nu in stand B gezet.
/~/ en (14') worden bijgesteld, totdat (8) weer een mini. .1e uitslag geett, waar bij nu de stand 1
0 van
(14") wordt afgelezen. Wanneer nu noge eens wordt bijgesteld tot een volgende minimale uitslag, wasr-bij de stand 11 wordt afgelezen, dan is de kortsluit-zuiger (14') over een atstand 1/2 ~ verplaatst en
gc dus is A
-/2(\.-
1.)/ •No.m d 1 = 1
2 - 10
Voor de taseverschuiving ge1dt nu
/~/
=
4
7/41/ radial en •.\gc
~~ling van het teken van
f
in de gegevenopstel-
---.---.---ling •
.-
...
----Stel, dat men eerst met korts1uitzuiger (11) in het re-terentievlak heett gemeten (stand 10 ). Ste1, dat men
vervo1g~ns de brug in evenwicht brengt door aan het
gleuvenp1aatje te meten en stel dat het dichtat nabij het referentievlak gelegen minimum zich voorbij het referentievlak bevindt vanat de generator gerekend, dan zal de brug in evenwicht worden gebracht door een u1tschuiving ~n (14'),{atand 1
2). De schaal is zo aangebracht, dat bij een uitschuiving 1
2 - 10)
po-sit'e' is. De reflectie is gemeten in een punt voor-bij het reterentievlak. Om' nu
reO)
in het referentie-vlak te weten moet0"/
naar de generator toe worden getrauformeerd en dat betekent, datf
negatief l'Ioet .1jq..Dus
f
= -~:~c·
.---~. is de golflengte, die behoort bij de
cilindervor-gc
mige goltpijp van de variabele impedantie.
Wanneer een impedantie in de golfpijp zelf (dua in de reqathoekige pijp) moet worden getransform.erd wordt natuurlijk ~ van deze pijp gebruikt. 4
g
De••
A
kan worden bepaald voor verschillendege-g
weute ~trquentl:e8j"oorde brug voor twee achtereen-vol'8nde standen van (ll) in evenwicht te brengen. De positie van (14') blijft bij deze twee evenwichten
ollgewij~igd.
Er zijn tabellen waarVoor deze). voor verschil1ende
g
frequenties en verschillende goltpijp-doorsneden nauw-keurig zijn bepaald.
!!~~~~!~!!~§_122!_!~_E!~~~_!~~_~!_§~!!r!Jf:
In de golfpijp is een goot aangebracht, die kan wor-den atgeeloten $et een plaat. Deze plaat met gleuven kaa met de p&egaten op de paspennen van de goot wor-den gelegd.
Er zijn Tier paspennen aan de goot en verder voldoen-de gaten om voldoen-de platen op voldoen-de goot vast te echroeven •.
I 0 0 0 0 o. 0 0 0 0 "---0. I
I
.
I
II
1'1 0 0 0ojo
0 0 0 0 I.
.u.g( AA _~•.~D. plaat moet zo goed mogelijk tegen de goot worden
lo-A aangedrukt. r"""'""\
,
r--"'ltJ
• I l..J o 0 0 0 0 0 0 0 00 t::=::=f.r
1.
f-~r-I
j4-f
o 0 0 0 0 0 0 0o
~ojd--f
~/J
o -! IWlf
E -4·
K "-
---'--"*._L-~,
I____I
.~"".
._
VI. RESULTATEN.
Bepa1ing .an de admittantie ten gevo1ge v~n twee gleu.en afges10ten met Yo ter p1aatee van h~t.:.ferenti••lak,
~. ~
ge1egen in het .idde. van de eerste gleuf uit metingen aan de afzonder1ijke gleuven en daaruit afge1eide gra-fieken en Smith-11agrammen.
.A. ) Gleu.en 5-5-a bij f
5
=
9,36 Ge/s.e.\
ge( (5)=
47,37 IIIID. a a y' - 1 y' , Y(5,5) (f5 ,a) in 1IlIIl. 'J:g~ 5 5 24 0,5066 0,38 1,38-jo,04 1.76-jO,04 21 0,4433 0,38 1,24-jO,27 1,62+jO,27 19 0,401 0,38 1,05+jO,32 1,43+jO,32 17 0,369 0,38 0,94+jO,30 1,32+jO,30 15 0,3166 0,38 0,79+jO,19 1,17+jO,19 13 0,2744 Q,38 0,73+jO,07 1,11+jO,07G1euven 5-7-a a) bij f
5 :: 9,36 Ge/eec. a a y' 1 y' y' , YC5,7)(f5,a)
-
5 - 7 7 in 1IIlI. ).,gc24 0,5066 0,38 1,62+jO,06 1,62-jO.01 2.oo-jO,01
21 0.4433 0,38 l,62+jO.06 1,35+jO,45 . 1, 73+jO,'"
19 0,401 0,38 l,62+jO,06 1,02+jO.49 1,40+jO,49
17 0,369 0,38 1,62+jO,06 o,~+jo,43 1,22+jO,43
15 0,3166 0,38 1.62+jO,06 0,67+jO.24 1.05+jO,24
13 0,2744 0,38 1,62+jO,06 0,62+jO,07 l,oo+jO.07
b) bij f
7 = 9,385 Ge/see.
~ge
=
47,10 1IIIIl.a a Y; - 1 Y' Y· ,
YC5 •7) (f7,a)
in DUll.
1
ge 7 724 0,509 0,38-jo.03 1,62 1,61-jO,09 1,99-jO,12
21 0,445 0,38-jO,03 1,62 1,37+jO,42 1,75+jO.39
19 0,403 0,38-jO,03 1,62 1,06+jO,48 1,44+jO,45
17 0,3605 0,38-jO,03 1.62 0.84+jO,39 1,2Z+jO.36
15 0,3185 O,38-jO,03 1,62 0,70+jO,25 ~,08+jO,22 13 Q,2760 0,38-jO,0, 1.,.62 0,64+jO,1 1,02+jO.097
Bovennoemde adllittantie. worden verYolgens uit direete .etinged aan de twee gleuYen gezaaenlijk'en de daaruit afgeleide grafieken bepaald. Deze admittanties worden clan geYonden door bet uitzetten van"de uit de grafieken bepaalde refleetiecoefficienten op een am1tb-kaart. (Zie grafieken V tIm VI ).
qRAFIEKEN :
Grafiek I:
~
is vereus frequentie uitgezet. Snijpunt van,
,
kromme met?
=
0 geeft 4e resonantiefrequentie van gleuf 5-5-0.II. Als grafiek I voor gleuf 7-7-0.
III. De absolute waarde van de refleetieeoeffieient is uitgezet versus de frequentie voor gleuven
5-5-0 en 7-7-0.
IV. Golf1engte van de recbthoekige golfpijp is a1s funetie van de frequea~. uitgezet.
V. Voor de gleU¥encombinatiee 5-5-13,15,17,19,21,24 is
~~
resp.IFI
a1s funetie van de frquentie rond de resonantiefrequentie van 5-5-0 uitgezet.VI. Ale V. vor gleuvencombinaties 5-7-13,15,17,19,21,24. VII. Uit grafieken V. is
~
en11/
a1. lunctie van a, deonderlinge afstand vln de middens der gleuven voor de 5-5-a combinaties uitgezet bij de reeonantiefrequentie van 5-5-0 Uit deze grafiek wordt f7bij de resonantie-frequentie afge1ezen.
III. Ale VII. voor 5-7-a combinaties bij reap. de resonantie-frequentiea van 7-7-0 en 5-5-0.
Deze gralieken worden uit die van VI. verkregen.
tI. (" a1s fUlletie van de frequentie uitgezet ..voor resp.
norma1e en verachoven positie van het die1ectricum. Hieruit wordt voor slechta een geringe positie-verscbuiving van het diilectricu~ een f1inke ver-schuiving van de resonantiefrequentie afge1ezen.
Conclusies:
l~ De resonantielengte wordt kleiner t.g.y. de dielec-triscbe opvulling van de gleuven.
2. Ten gevolge van de dielectrische opvulling wordt de conductantie kleiner. ( Zie Smith-Card C)
3.
De spreiding in de meetresultaten is sroter, dan in bet geyal de gleuven geen dielectricum bevatten. ( Zie verelag van Van de Kroft.)De oorzaak is,.~eer waarschijnlijk hoofdzakelijk ge-legen in het feit. dat het dielectricum niet goed reproduceerbaar kan worden aangebracht.
(Zie grafiek IX) ;" ;
!involle uitspraken betreffende de wederzijdse beln-Yloeding zijn daarom moeilijk te doen.
Bet verdere onderzoek dient gericht ~e zijn op het reproduceerbaar inbrengen van het dielectricum in de gleuf.
A. Meyer; Lineaire configuraties met plaats-afhankelijke spatieringen van de stralingsbron-nen.
'1'" I .. '..•.. 1'·... ...., r" i'" ... •... ' j ! - - - I I : , I ! ...
!
i ... . ... , . , , ....".. ,. .' i··· ",--,. , ..,... i" .., . " . f···· I i
···i·,·
: ····_·f i ! i i ...:
! ... i·.... I" , i ! . . . I-i ... , ,..,. ,,~'+~~..
1 .... c. -_.. ,-' , i' .:.-.. , : . .~. .. ... .... ! ... I ~ : ! '. : i 1 i ... .... ; .:
" ,·,·t·
.~--t
',-~"t~-'~-j--'!
""",..-i'-'-i---i---f,-"~--r-TI ,~
'1,·,1
'''-''1-''';-rH''~
,.+,,-,,
i :
i i , , ;' , '
,
11'
/(1r--r~~,-~Aj-~·-'-~+~T'~-~'1····q.";·:'·f~~r--. T-~--T---i-~--l--'--'-F
",. J ,~
!
i ~,,
... ! : ' i ..i
i i i ; •~~.,__~J, __~~ : ,~ ,300
DATE
TH CHART FOAM756-N GENERAL RADIO COMPANY WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE: OR ADMITTANCE COORDINATES
l'
,.
...
n
a
0 I>~ AAOIAI.l.Y SCALEO MRAMETEAS
,
i
•I
I,,1'1',.
j'
t'
I'
~ fI
..
.,
=
!,
..
'J ~.
II w"
~~ TOWARD Gl:N£R ..T O l t _ _ 'OW..RO UlAO Ai
t
• a
IJ*'
~ ~ ~ 8 il S ~ ~i~ !x 8~ ~ 2 !.I It..
•
q•
,
:a ~ J p is t t tl g..
b t ~ ~ ii1
~
@ • 0 8 ~ ,; S! ~,
,
:! N • 8 " i ...-
:I:
=
a
! I: & ~...
;. 0>- N..
b b b?
i.,:
CENTERITH CHART FORM756~N
IMPEDANCE: OR ADMITTANCE COORDINATES
DATE
to:
() RADIALLY SCALtb At.RAMETEAS
3
8 ~ !i..
() :3 ! !.,
~ :. U i!J ~ i.o t l!I S..
+1i~
•WI .;
..
..
:: () 0 0 0..
\'Ow..., GtNI....' m l t _ _'I'llWll"IJ \oOAO
•
..
Ii•
•••
i ~•
~•
W -.
.
i''1..
,
~
..
"
851 ~ ~ l:I 0 -:I,
:a..
t'A ~ ~ II,
t g ~ ~ ~ ~ t:: I; II 8 !'..
• oP"
o ~e
..
0 8 0 0 0 ~ ~..
!(t III..
8;:: i 0 S..
N !! :l.,
~ 2 ~ ... f;
b br:
b ~ ji ;J ~ z c CENTER~E TITLE
J!1:::f,
~-S"- tJ (
...
) }'1:'//)
DWG. NO..M. L>_-'i- '5'"-0 { X • )(
FORM756·N GENERAL RADIO COMPANY WEST CONCORD MASSACHUSETTS DATE
rH CHART
IMPEDANCE: OR ADMITIANCE COORDINATES
,
..
" ~ RADIALLY SCALED PARAMETERS• , ,q " \ '.'
~, ~ I~
8 I(! l:! ft
! '!'
"
,
lrl ~(•
~•
..
"
..
..
:i ~...
TOWARD GENE"AT'Cm_ _ TOW"'''D LOAD It 2
k i &l a 21 ~ & g 2; ~ ~ is ;;~~ ,.
I
ill ,. ,. 8S li: :G..
'"
..
:a ~ ~:
:
t: g..
t 101 !IJ i) ... ~ 2'"
0 of ;;. r; P b..
0 o ~..
8 0 0 !:!a
..
~ 2 ~•
~ ~ SO f ~ i) '" ~..
..
8 " ! 0..
N 01..
lJ <:> b p?
~ ~ CENTERGENERAL RADio COMPANY DATE
ITH CHART FORM756-N WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
~..,
0 RADIALLY SCALED PARAMETERS to
38
8 2 ~ 0"'..
"
.....
'I ~ !..
~ 6 ~ 1IJ t l!: 1I~
~ 411~
'"
..
· 0 .,a -4-1rL++Y·
~~ TOWAlilO otN,IU,"OII_ _ 'OW"""oU)""O " It
a
ta
Ii • i Wa
It•
.i·i~'
z .. 8~ A ~ ~ 2 0..
., q l> ii 21,.
~ is:
~ Ii: t..
t..
~ b o ~ m _ 0 III..
4 "' 01> 0 b 0 J2 8 0 0 !! 0 0 ~ ~ ~..
::! "' ~o e ~ b '" t t>..
P 8 ~ i ' 0 " •..
..
'*
..
..
to b t> ? Ii ....: C£NTEA'~I
AME TITLE
/7~hL
7--'
7-
0-yj
(I)
DWG. NO..7 ~/J
FOR ....756-N GENERAL RADIO COM'PANV DATE
MITH CHART WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
..: RADIAL.L.Y SCALtD PARAMETEAS
~ 8 2 !l
..
..
..
.,
! '!"
:Y Is ~ W ~ ~ t ~tI I I I
~
, I ,~ ~ ~
I'
"...
"
..
...
..
..
0 ...0 I 1 I I j ~ ...
~ TOWARD GENERAT'OA_ _ _ TOWARD IJ)AD 2 2 ~ BIi is ~ ~ & ~ 2: Z i g 8 ' ; ,
..
I
ill .. '" 8'1 ~ ~ 0 Cl 0 :3 A> ii..
l" ~ t '" ~ w..
"..
~ 2 oj..
" 01' ~ ~ ;;; p..
..
b 0 b ;; o :te
..
Q i~ 8 <I <I !! Cl 0 ~ ~ :! :If ~ ~ 00e
~ i; N I>' A> ~ 8 ~ ~..
'~ "..
..
"
b..
b ji ;J • z c CENTERiMITH CHART FORM756-N GENERAL RADIOCOMPA~Y WEST CONCORD MASSACHUSETTS DATE
IMPEDANCE OR ADMITIANCE COORDINATES
"'''' " RADIALLY SCALED PARAMETERS ...
.,,'" 8 2 ~
..
"
.,
~ ! ~ ~ ~ ~ t B Ii~l++L4Y-(-Hi~
0 0 .....
.....
"' ..: 0 0 -'u..
~~ TOWA"O GENE"ATOII_ _ TOW""lt IDAD II tI
k 51
a
i5 ~ ~ ~ l!: l'l ~ lIJ 8bi2
gil Iii 2 !! !:!..
CI..
:3 ~ ~"
~ is:
Go ~ t...
t ~ ~ bI
i1 ,. !'!"'
..
..
<> b o ~B
. 0 8 .,; 0 to•
!l•
..
2° & '""
..
8 ~ : ~;: g ~ ~ 2 2 (; ~ ii >~..
..
.,
'"
"..
to b to UNTc"GENERAL RADIO COMPANY
ISMITH CHART FORM756- N WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
~
"'.: I RADIALLY SCALED PARAMETERS:i ;g~ 8 2 !i 0
"
"
"
~ !..
':J S ~ ~ ~ ... 8 ~~ ~
fH-r
"' -'u
..
•..
..
'" "~
..
4-¥+-1-Y- rOw TOWA"O c;CNERATO"_ . . - TOWAR!) LOA!) 2 2 ~ B
s
a ~ ... ~ \g ~ ~ f; 8 sjl..
-~ 0 u 8~ j;l ~ ., q"
q ~ OIl:
!" g r;..
..
'"
~ 1ill • il z'" !':! 2 «I..
..
..
p ~ ;.; iii"
b b 0 b Q ii
ll: _ 0 ., j~.
8~ , ;l; 8 0 0 2~
"
:l ~ ~..
! ':t c/oe
" b OJ I>'..
...
iii0 o!< • N
•
..
lit b"
b b •a
:0.
iI IC£NT£R
..
IDATE MITH CHART FORM756- N GENERAL ~ADIOCOMPANY, WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
"'"
RADIALLY SCALED At.RAMET£RS~ i.o i>
~
4fr
g~ 8 2 ~ ""
".,
~•
..
~ 1; ~ is S ~ ~ .. u ..."
'"..
..: · 0"
0111'~'1' o?? ... • " 2 g ~i~ ~ iij@ ...OW TOW... O GENE ...T O ' l _ _ toWAIlO U1AO Ii
~ i 8 is ~ ~ ~ Ii; ... .~
I
~ ~
... 8i Iii ~"
:
" :a ~ III ~ \0 l" t; r;..
~..
'" ~ " !I ~ 9 011"
0,," ~ P, p 0 " to 0 to o t. ... JS 8 cl cl 2'"
S ~ A ~,
:! ~'CI
!:
•
'"
=
lit ~ II IJ•
0 ,I- " "' ..."
p I.
: . III CENTERI /
~
DATE\'11TH CHART FORM756- N GENERAL. RADIO COMPANY. WEST CONCORD. MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMIITANCE COORDINATES
0.12 0./3 0.38 0.31 to 06-~I'O £1'0 8£'0 L£'O
.,
RADIAL.L.V SCALED PARAMETERS3
8 2 n 0 ""
q ~ !..
':1 ~ l.IJ ~..
S ~ ?; ..4fr
.
.....
..
flO '"' .:"
;; 0 8j'~L~\.1 ~ ~
...•
"
"t ~ TOW"~O C1tNt~..~ _ _ fOW.~O 1.0"'0 it ta
•
•
~ ~ ~ ~..
" ~ 0 Cl:
q l> '" ~ 10 '" t "..
8~ ~ ~ 2 ~ j; ;;; is b t '" OJ <> 0 ~ ~ 0 «l..
flO 01> I" 0 b <> 0..
0 8 ci ci ~ 0 ~..
:s
flO 9 OJ l> ... 8 ~ z 0 ~ 0 q Cl So e i) ~ p "..
flO..
4..
'"..
'" VI b Q 0 ? i c CENTER;MITH CHART FORM756-N WEST CONCORD, MASSACHUSETTS DATE
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
"'"
..
RADIALLV SCALED PARAMET,£RS38
8 ~ !:! ..,..
.,
~ !.,
':t a ~ ~ t Uo S zj ~..
~~
'"..
.....
..
...: ",0 0..
/)
r
G TOWA"D (;[NE"AT'OA_..
2 $3 i i5 ~ ~ l; g 8 b j ~ 'w _TOWARD ~D ~ Ii w g ;j -~..
.'"
8~ r;l R !! 2 0 CI 0 q b ..., ~ P i\i i ~ :; ~ r;..
..
~ ..., bI
jl{ r-. 0 .0 '" ~ '" 01' II' 0 b t> 0..
... ~ I' I! I ~ j2 8 0 0 ~ q..
q ~ ~..
~ :t So f 9 l) ..., I>' b..
P 8 ~ z , 0 ' -..
'"..
04..
..
<II I:>..
<> /) Ii ~: ? CENTERSMITH CHART FORM756-N GENERAL RADIO C6MPANY, WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
... RAOIALLY SCALE:D PARAMETERS
."
..
,8 i n 0 0 0
'"
! !..
':t 1; ~ ~ t0 0 In
..
......
... ..: -0..:u
..
TOWARD G£N£RATOR_ _ TOWARD LOAD 0 22 ~ lil is ~t i z8 8~ :;i ~ ~ Ii 0
..
0..
0..
~.
~~ 8 ~ 6 g C! 0 ::l ~ ~,
..,.:
... In ~Electronics.Vol. 17, No.1. PP. BO-1B.H8-3n,Jan. 1944
q
..
Ii ~ ~ ;;; '" oP ! ~ Soe
CENTER I ... g ~ g~
I~
pl~
0 4-Jr!+-W ' ~ ~ ~ ~ S ~ 8 g Z;~~ ~ t ~..
'" !V bI
~ ~ I> 0 0 o ~ ~ b...
..
I::..
..
l; P 8~ i ? iGENERAL RADIO COMPANY, DATE
ITH CHART FORM756.N WEST CONCORD MASSACHUSETTS
o 0 N N '" '"
-;--l-a.
N'.,)·, lr~l'u t:",I/! {'it: r-<~ 1,/1"11J
i c" f '-- ->~-y
I/J-I!)
(/>-/
c..)
/7
e
t
r..'k
r'1/t
Y
I t / a n ~Lc·u./h
~' 0.12 0.13IMPEDANCE OR ADMlTIANCE COORDINATES
8$1 R R !!! 2 0 Cl 0 cO
..
..
" i 1 #, 8 6 6 2 C! 0 ~ ~ ~ ~ " N..
•
Elec'mn;cs'Vol. 17, No.1, PP.130-13~.H8- 32$, Jan. 1944
... B l:l
~
~ ~Hf
~ 0 <> 0 b ? ? ... 4-¥+-\-J:rL .. .., ~ w ~ \; 8 21 l; 8 i>~~ r-0 ,., ~ ~ ... /> ... '"1
~ ~
,., b b 0 <> 1; b N..
'" 8 ~ i 0 !" ii ,...
0 <> b ? 1i: Copyriah, 1949 by Kay Electric Co., Pine Brook, NewJe..eyo :;l
..
ill N J' ~ 01' l> ~ ~ bO e CENTER I _ TOWARCl LOAORADIALLY SCALED PARAMETERS
'.:!..: · 0 ; ; ~ l!l
TOWARDGEN(RATO~---..
I
DATE liTH CHART FOAM756- N GENERAL RADIO COM"ANY WEST CONCORD MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OH ADMlTIANCE COORDINATES
Electronics·Vol. 17, No.1, PP.130-13~, ~18-~2~,Jan. 1944
... g 2J
'"
'"~~
J
0 0 0 \I ! 0 i' ... ..I. II I I I 1 I , "0 ~ ., 21 w0 ~ ~ 8 i;: S 8 ;:; ~ . ,..I
ill ,.. '" ,. ~..
•
w !" ~ 0 b b 0 0 0 o ~ ~..
& '" '" l>..
8 ~ i " l> l> b b P " z ? Do 'CoPyrillht 1949 by Kay Electric Co., Pine Brook. Ne .. Jersey o ~ l> '" ~ i> ;ij oP \I' ~ ':! c!oe
CENTER IRADIALLY SCALEO PARAMETERS
-' ~o l; ~ ~ _ 1'QW..RI) LO..O Cl
..
of o to o ~ Cl..
o " o 0 on ~ ~806 0_ ~ ., N '" ~ TOWARDC,tNE~"TOA'---' 8 8~ ~ 2 !iSMITH CHART FORM756-N WEST CONCORD, MASSACHUSETTS DATE
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
RADIALLY SCALED PARAMETERS
" . 0 S ~ ~ ~ ...0 S 1;j g
~ +ii~
t'~rt
s
J
~
~ Ul t l.; 0 S t..
b..
b ~ b o o'"
-
I
ill~ B~ '" '"..
'".
..
l! ii b b b 0 Ii 8 '" " ?.
Copyriahr. ]949 byKayElectric Co...PineBrook, New Jerse
"
:;:0"
... ill ~ i' jV ~ ~ ~oe
CENTER J o..
..
..
_'I'OWARD ~AI) o cO o <#SMITH CHART FORM756-N GENERAL RADIO COMPANY, WEST C)NCORD, MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
"''''
RADIALLY SCALED PARAMETERStP; 8 2 !2 0 0 0 '1 ~ !
..
':i ~ joj ~-'v on
..
..
..
..:"
(;..
TOWp,.~O G£NERATOR-'" _ TOWARD LDAD 02 £ ~ 8 &l i; 0 ... -~ ::r:8 8'1 ~ 2 ~ 9 0 Cl 0 01 '" of ~ . 0 8 . ~ 12
a
$=
~ :!..
~s ~..
Electronics·Vol. 17,No.J,PP.130-1H,H8-325. Jan. 1944
~ 01'
..
'"I" ~ p ~ ::!..
..
SCI 2 CENTEA I ... 8 ~~ ~
fir!
0 "ll"":I" ° 2' I I I I l ~ ~ \g t ~ 8 i;j E 8 ;:; ... ' ~ flo..
I> ... ~ bI •
"I
b b b 0 o ~ ~,
IV I[;..
... P 8 " i It It•
;J iGENERAL''lADIO COMPANY, 'WEST C6NCORO, MASSACHUSETTS DATE SMITH CHART FORM756-N
IMPf~OANCE OR ADMITIANCE CCOROINATES
'"
'" i RADIALLY SCALED PARAMETERS
S "'
..
;;; It;41 8 2 0 0 0 '"l ~ 0.,
~ ~ ~ ~ u. g ~ g..
ij < 0 0 ~ on..
"
N '" · 0 <5 0 0 0 ., .JU ,u,~-f-JrLH-Y-r % dI~ 0 . , TOWARD GE,"'JERATOR--.. _ TOWARD LDAD 0 2
2 i ~ Sl is 2i w ~ g l'l (j l'l is
..
-~ 0 ~lz~ 8'1 ~ 2 !i 2 0 C! 0 :;l..
'" '" ji. iV P "'..
;; g '" £; "' '" .0 '"..
0 » \I' p" "
b 0 ""
K - a I' ! ! , , . , i I I ! I I ! ! ! " j9 , I i I I I I I i,
I I I i ;; 0 " 8 0" 0N ~ 0 0..
0..
C!..
~ ~ ~ "! ~oe
~ j) '"I> '"..
c," "
I;>"'
0 »: ona
CENTER II> I" DATE '<11TH CHARi FORM756- N GENERAL RADIO ,;.OMPANY, WEST CONCORD, MASSACHUSETTS
IMPEDANCE OR ADMITTANCE COORDINATES
Blectronics-Vol. 17, No.1, PP. 130-133, }l8- 32'. Jan. 1944
q